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24 febbraio 同温层的臭氧同温层的臭氧 臭氧——O3,具有强氧化性,此处所说的强氧化性,不仅仅是我们平时所见之强得电子能力,还有提供氧元素的能力。臭氧在有机化学中是十分有用的氧化物(尤其是对于双键),不过这部分半死不活在这里就不予讨论了,我们要讲的是大气层中的臭氧。 如果同温层中的臭氧处于它与氧气的平衡态(equilibrium),因为反应2O3 = 3O2的平衡常数约为3乘以10的76次方。这样算的结果是:同温层中基本上没有臭氧。这说明,假设有问题,即同温层中的臭氧并不处于它与氧气的平衡态。
同温层的臭氧 (续) 书接前文,催化臭氧分解。这类反应大体上就一种模式:
极地臭氧空洞问题 氧化学氧化学 其实这个题目不好,就仿佛小山要讲氧化反应似的。其实呢,应该是有关大气中的氧元素的化学。好了,不咬文嚼字了,进入正题。在上一节中我们说到,大气的主要成分是氮气、氧气,而氮气是相对来说稳定的多一种分子,氧气则不然。如果不考虑键能(当然这是不全面的),只考虑成键结构的话,可以看到的是:氧分子总有两个电子处在高能反键轨道上,也就更容易被激发,而使分子更有效地参加到反应中;氮分子呢,就没有这样的电子,三个“高能”轨道都是成键轨道,所以不容易被激发。
氧化学 (续) 接着贫自由基反应 大气圈的结构与组成随着工业化进程的加快,环境问题日益成为困扰人类的主要问题之一。小山仅以此文想对环境化学中的大气化学进行一些肤浅的讨论,旨在简单介绍。
大气圈的结构与组成 大气圈主要由气体组成,当然其中也存在少量的固体、液体和离子,前两者主要出现在对流层,而最后一个主要出现在离地面较远(相对较稀薄)的两层中。 23 gennaio 18-价层电子规则18-价层电子规则(18-electron rule)是有机金属或金属有机化学(organometallic chemistry)的理论基础。
小山下面先举几个例子:
1,Fe(C5H5)2 如图:
其中价层电子数目如下:Fe(II) 6e, [C5H5]- 6e,总共6x2+6=18e
2,Mn2(CO)10
3,Fe2(CO)9
诸如此类,还有许多的例子,于是人们总结出了个经验之谈:大部分有机金属化合物都有18个价层电子,或者有趋于18个价层电子的倾向。上句话的前一半,例子如上;后一半,便是小山现在要举的几个例子。
1,Co(C5H5)2,用上面的计算方法,得到价层电子总数19e,不符合18电子规则,但是有证据表明,这个络合物(cobaltcene)有比较强的还原性,还原性即易失电子,在失去一个电子后,我们得到了一个18电子的阳离子。
2,无独有偶,Ni(C5H5)2,也有还原性,而且失去两个电子后的18价层电子产物也可以较稳定存在。
从这两个例子,我们可以总结出一个道理,18个电子以上(如19、20个价层电子),多于出来的电子(第19个、第20个电子)很有可能排在低能的反键轨道,因为低能反键轨道有两个性质:其一,低能说明还是可以被占据的,于是两个络合物都存在;其二,反键说明占据这些轨道的电子容易被激发,于是两个络合物都有还原性。
3,再来看看价层电子数低于18的金属络合物, 22 gennaio 晶体场理论:理论与简单应用(再续) 上回书说到,d轨道的能量随配体场构型变化而发生变化。这一节中,我们将介绍发生了能量变化后的d轨道中的电子排布,以及两种发生变形的配体场构型。
这里依旧以正八面体配体场,也就是配位数为六的配体场为例(毕竟是最常见的配位体构型)。先来回顾一下上面说的,在正八面体晶体场中,中心金属原子的d轨道由于能量发生变化,而被分成了两类:低能量的dxy,dyz,dxz,和高能的dz2,dx2-y2。这里暂且用一下后面将会介绍到的表示方法,即把低能量轨道称为t2g,高能量轨道称为eg。 接下来回顾一下电子填充原则:其一,aufbau priciple,低能量轨道较高能量轨道先被填充;其二,simplest Hund’s rule(这里用最简单的说法,复杂的说法,半死不活将在后面对光谱学的讨论中作简单介绍),电子会尽量填充到不同电子轨道,以保持自旋量子数总和最大;其三,Pauli exclusion principle,同一电子轨道最多只能被两个自旋量子数相反的电子填充。另外再多加一条,只在用简单晶体场理论做d电子填充时适用的:那就是在配合物中,不论中心金属原子的化合价是多少,它所有的价层电子,都排入d轨道;在对第六周期及以后的各周期的d区元素进行讨论时,不考虑f电子。换句话说,0价的Fe在气态电子构型为[Ar]3d6 4s2,而在配合物中,则是[Ar]3d8。 这样一来我们有了不同的盒子(电子轨道),也有了彩球(电子),还有了放彩球的规则;剩下的就是把彩球放进盒子里了。说起来简单,事实上并非如此,为什么呢?请看下文。 如果,中心金属原子的电子构型是d1到d3,那么,电子都填充在低能轨道,而且自旋相同,这都好办。但是在出现第四个电子的时候,就有麻烦了,如果不认真分析的话,很容易得到以下结论:第四个电子排到一个低能轨道里面,使一个低能轨道出现被排满的现象。但是这时又有另一个能量,进入了我们的考虑范围:electron-pairing energy(电子成对能,半死不活不知道中文是什么,所以姑且粗浅意译一下子),表示为P。这个能量由斥力引起的,包含了两个部分:其一,排在同轨道中的两个电子之间的斥力(主要是电相互作用);其二,exchange energy,这是由电子具有波粒二象性而产生的一种斥力(具体的内容牵扯到量子力学,半死不活不多废话,各位有兴趣的话,可以看看相关教科书)。现在对于第四个电子,就有了两种选择,排在高能轨道,或挤在低能轨道。选择前者,消耗了Δoct,却避免了P,这样排布的结果也就是我们平时所说的高自旋(High Spin);选择后者,避免了Δoct,却消耗了P,相对的这就是我们说的低自旋(Low Spin)。究竟选择哪一种呢?半死不活的答案是:具体情况具体分析。
下面半死不活就来讨论一下这两种能量,Δoct和P的变化特点。对于4d和5d金属原子,d轨道相对较大,因此同轨道中电子之间的斥力较小,P较小;而由于d轨道较大,其与配体电子对之间距离较近,因此Δoct较大。在这两种因素的影响下,对于4d和5d金属原子,Δoct > P,所以只有在t2g的三个轨道排满的情况下,eg轨道才能开始排布电子;换句话说,4d和5d金属原子总是低自旋的。对于3d金属原子,配体是决定性因素(虽然中心金属原子价态、类型也有一定作用),对于配体,有以下关系:CO > CN- > phen > bpy > en > NH3 > [NCS]- > H2O > [ox]2- > [OH]- > F- > Cl- > [SCN]- > Br- > I-。这个序列表示的是在相同价态相同金属中心原子的情况下Δoct的大小的递减情况。其中Δoct越大,第四个电子越有可能排在t2g轨道里面,金属原子越有可能是低自旋。一般来说,NH3以后(含NH3)的配合物中,第四个电子都排在eg轨道里面,也就是金属原子是高自旋的。
这样d4,d5,d6电子构型排布就基本上解决了,剩下来d7到d10,看似没有什么文章可做,电子依次排布在eg轨道中。而这里却恰恰是我们引出本节后半段的地方,即两种发生变形的配体场构型。 首先是John-Teller Distortion,最先发现也是最常见的例子是含有Cu2+的配合物,Cu2+电子构型[Ar]3d9,前八个d电子排布如下:6个排在t2g轨道里面,2个排在eg轨道里面(自旋相同);随着第九个电子的加入,两个eg轨道中将有一个被排满。这样一来两个电子轨道的电子排布出现不同,在能量上也就发生了变化,因为如果能够出现低能状态的话,那么低能状态一定比高能状态更有利。一般的情况是:dz2轨道被排满能量降低,而dx2-y2轨道半满能量升高;在配合物结构上的表现为z轴上的配体向远离金属原子方向移动,而x轴、y轴上的配体向靠近金属原子方向移动,这时的正八面体结构发生变形,成为了正方四角双锥(虽然一般叫做变形八面体,distorted octahedron)。事实上这时的t2g轨道组,也由于配体位置变化,而发生能量变化,而分成了两组:能量较高的dxy,能量较低的dyz,dxz(见图1)。不过这是一般的情况,在某些特殊的配体存在时,配体的移动方向可能恰恰相反。后来,人们发现,只要配体中存在不均衡电子排布的时候,原本能量相同的轨道都会发生变化,形成与原来相比能量较高,与能量较低的两组轨道;只不过有的时候这种现象不明显罢了。 接下来就是平面正方形的配体场。先来考虑如何将一个正八面体配体场变化成为一个正方形配体场,简单的说就是移除z轴上的两个配体,或者说将z轴上的两个配体已到无穷远的位置。这个过程,其实与上一段中所说的John-Teller Distortion是相同的道理:t2g,eg两个轨道组都发生了能量变化,对于eg来说,dx2-y2能量增加,dz2能量减小;对于t2g来说,dxy能量增加,dyz,dxz能量减小(见上小节中的图三,其中表现了从正八面体到正方四角双锥再到平面正方形这个变化)。直至最终,dxy能量大于dz2,要理解这点并不难,现在我们只有四个配体,又都在xy平面上,它们对dxy轨道(完全在xy平面上)的影响,自然对大于dz2轨道(部分在xy平面上)的影响。而最终dz2轨道的能量还是要比dyz,dxz能量高,因为毕竟dz2还是有一部分在xy平面上。在这个配体场中能量最高的dx2-y2轨道,比其次的dxy轨道能量要高出将近一个Δoct,因此当四个能量比较低的轨道全部排满的时候,其系统最为稳定,因此平面正方形配体场,在d8电子构型中极易出现(尤其是在4d,5d元素)。 以上只说了正八面体及有关配体场,对于另一种常见配体场:正四面体没有讨论,其实正四面体很简单,因为正如前面所说Δtet比Δoct小得多,所以正四面体配体场中的金属原子总是高自旋的。 晶体场理论:理论与简单应用(续) 这里要先说明一个定义:小山为方便起见,下文中的金属原子即代表平时我们说的金属原子,也代表平时我们说的金属离子。另外还是为了方便起见,半死不活将可以看到图片的网址附在帖子最后,如不能打开某些网页,请与半死不活联系
书接前文:当VSEPR不能满足理论对实际情况的讨论时,晶体场(配体场)理论便正是跨入了化学理论的舞台。在引入理论之前,不妨先来看看d轨道的构型,具体的样子见图一。 接下来我们就用晶体场理论的假设推导电子轨道能量的变化。假设其一,晶体场理论使用的是简单电力模型:配体电子与中心金属原子电子轨道之间的相互作用;假设其二,在计算与分析中配体被认为是点电荷处理;假设其三,配体与中心金属原子之间不存在共价作用。 由假设其一,我们可以知道,不论任何金属原子,其电子轨道在由配体电子形成的电场中(无论配合物是什么样的构型)能量一定比其在气态时的能量高。原因很简单,配体电子带负电,由其产生的电场与金属原子中的电子轨道之间相互排斥。所以金属原子的电子轨道能量升高,事实上,在配合这个过程中,配体的电子轨道能量也升高。这时不免有这样的疑问:既然是高能状态,为什么配合物还能形成呢?其实原因很简单,那就是原子核与电子之间吸引力抵消了斥力,并且稳定了配合物。 如果由配体电子形成的电场是球形的,那么所有d轨道增加的能量应相同,但是很明显在实际的配合物中,极少有球形配体电场出现,半死不活在下面以正八面体配合物为例,分析一下d轨道的能量变化。 正八面体配合物中有六个配体,分别从x轴、y轴和z轴的正负两个方向向中心原子成键,由第二个假设与第三个假设,配体电子与中心原子轨道之间的相互作用是纯粹的电力作用。由于这样的作用,轴向上的d轨道应该比非轴向上的d轨道能量高。事实也是如此,d轨道分成了两组:能量较高的dz2,dx2-y2轨道,以及能量较低的dxy,dyz,dxz轨道(详情见图二)。而这两组之间的能量差被称为分裂能(splitting energy),在理论计算与文献中,分裂能有两种表现形式:Δoct('delta oct')或10Dq。这样如果一分列前的轨道能量为能量参照值,那么分裂后的dz2,dx2-y2轨道,分别具有0.6Δoct或6Dq的能量;而dxy,dyz,dxz轨道,则分别具有-0.4Δoct或-4Dq的能量。 用同样的方法,我们可以讨论d轨道在正四面体配体场中的能量变化,所得的结果与正八面体正好相反,即轴向上的d轨道能量较低,而非轴向上的d轨道能量较高,其分裂能被记作:Δtet,比Δoct小。如果同样的金属原子在同样的价态、相同的配体、相同的配体与金属原子之间距离这样的理想状态下,Δtet = 4/9Δoct,当然这样的理想状态是不可能实现的,所以一般情况下,我们认为Δtet大约是0.5Δoct。 简单的说,如果配体在靠近金属过程中与某个金属d轨道距离较近,则该轨道的能量将较高。不过这里就有一个比较有趣的例子:平面正方形配体场中d轨道能量变化,半死不活现卖个关子,各位有兴趣的话不妨自己推导一下,答案见图三。如果各位的答案与这个答案有出入,又想不出合理的解释,半死不活在下一节中将有对其比较简单的讨论。 晶体场理论的假设与初步实践就此暂告一段落;在下一节中,半死不活将讨论电子排布,以及另外两种常见的配体场构型下的d轨道能量变化。 图一、http://chemed.chem.purdue.edu/genchem/topicreview/bp/ch12/crystal.html,网页上的第二幅图。 图二、http://scienceworld.wolfram.com/chemistry/CrystalFieldTheory.html,网页上的第二幅图。 图三、http://chemed.chem.purdue.edu/genchem/topicreview/bp/ch12/crystal.html,网页上的第七幅图。 |
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